Tổng hợp 8 công thức poiseuille tốt nhất hiện nay

Báo cáo vấn đề

Người ta coi sự đi qua của một lõi không nén được có độ nhớt không đổi trong một ống hình trụ mỏng. cắt tròn pіd dієyu postіynoї raznitsi tiskіv. Giả sử rằng quá trình chuyển đổi sẽ là nhiều lớp và một chiều (mẹ của chỉ thành phần chiều rộng, hướng đường thở đến kênh), khi đó phương sai bằng nhau sẽ được phân tích và đối với swidkost sẽ có cấu hình parabol (thường là cấp hồ sơ của Poiseuille) – rozpodіl shvidkostі hoang vd vіdstanі đối với trục của kênh:

• v– tốc độ của dòng không khí đến đường ống, m / s;
• r– đường ống vіdstan vіd osі, m;
• P 1 − P
• l– Đòn Dovzhina, m.m.

Vì bản thân cấu hình như vậy (trong trường hợp có các ký hiệu khác nhau) có thể bị quét khi giao nhau giữa hai mặt phẳng song song vô hạn, nên dòng chảy như vậy còn được gọi là dòng chảy Poiseuille.

Định luật Poiseuille (Hagen – Poiseuille)

Rivnyannia hoặc Định luật Poiseuille(Định luật Hagen – Poiseuille hoặc Hagen – Định luật Poiseuille) – định luật, ban đầu vitrata rіdini khi vỡ ra trong một rіdini không nén được nhớt trong một ống hình trụ mỏng có chu vi tròn.

Công thức trước đó bởi Gotthilf Hagen (n. Gotthilf Hagen, inode Hagen) vào năm 1839, được J. L. Poiseuille (tiếng Anh) xem lại (fr. J. L. Poiseuille) vào năm 1840 roci. Theo định luật, thể tích vitrata thứ hai tỷ lệ với sự chênh lệch áp suất trên một đơn vị chiều dài của ống và giai đoạn thứ tư của đường kính ống:

• Q– Vitrata r_dini trong đường ống, m / s;
• d– Đường kính ống, m;
• r– Bán kính của đường ống, m;
• P 1 − P 2 – chênh lệch áp suất ở lối vào và ở lối ra của đường ống, Pa;
• μ – độ nhớt của chất lỏng, N s / m²;
• l– Đòn Dovzhina, m.m.

Định luật Poiseuille chỉ có giá trị trong quá trình chảy tầng và bạn biết rằng đầu ống được di chuyển được gọi là đầu ống lõi, điều này cần thiết cho sự phát triển của dòng chảy tầng trong ống.

sức mạnh

• Sự phá hủy của Poiseuille được đặc trưng bởi một thân rễ hình parabol có độ cứng dọc theo bán kính của ống.
• Trong phần ngang da của ống, chiều rộng trung bình nhỏ hơn chiều rộng tối đa trong phần này.

Chia đôi. cũng thế

• Techia Quetta
• Techia Couette – Taylor

Văn học

• Kasatkina A. G. Các quá trình và thiết bị chính của công nghệ hóa học. – M: GKhI, – 1961. – 831 tr.

Quỹ Wikimedia. Năm 2010.

Tự hỏi “Kỹ thuật Poiseuille” trong các từ điển khác là gì:

Đường cắt parabol đã gạch dưới các đường khâu khi băng qua Poiseuille. Các cánh quạt cho thấy dòng chảy có độ xoáy khác không. Dòng chảy Poiseuille là dòng chảy tầng của thanh qua các kênh khi nhìn thấy một hình trụ tròn thẳng hoặc một quả bóng nằm giữa … … Wikipedia

Cơ chế của mạng xã hội … Wikipedia

Cơ học của phương tiện xã hội Giữa cuộc sống Cơ học cổ điển Định luật bảo toàn khối lượng Định luật bảo toàn động lượng … Wikipedia

2. Kích thước của cả hai phần của sự đồng đều, tạo cảm hứng cho sự đều đặn về thể chất, có thể giống nhau. 3.3. Zastosuvannya rozmіrnih otsіnok mekhanіtsі. Áp dụng hình minh họa cho thuật toán cho sợi dây và con lắc. 5. Mitteva kutova shvidkіst. 6. Zvyazok tuyến tính và trượt đỉnh. 7. Mô-đun này thẳng về phía trước tăng tốc. 8. Liên kết của gia tốc tiếp tuyến. 9. Mitteve kutove prikornnya. 5. Làm việc và năng lượng. Định luật bảo toàn cơ năng 5.1. Robot và động năng 5.2. Thế năng của một điểm vật chất ở bên ngoài 5.3. Về định luật bảo toàn cơ năng và phi thế năng 5.4. Tha thứ cho tôi 5.5. Rivnavaga và sức chịu đựng 6.1. Đặc điểm của chuyển động của một hệ kín của hai điểm vật chất tương tác. Masa 6.2. Khối tâm của hệ thống điểm vật chất 6.3. Năng lượng tiềm tàng của phương thức lẫn nhau. luật tiết kiệm 6.5. Mùa xuân và không phải mùa xuân zіtknennya Bài giảng 4 2. Dinh dưỡng chọn lọc của cơ học cổ điển 2.1. Các hành vi của cơ học Newton. 2.2. Nguyên lý của cơ học Lagrange. 2.3. Nguyên lý Hamilton. 7.1. Mômen của xung lực và mômen của lực 7.3. Sự bao bọc của một cơ thể hoàn toàn rắn chắc trên một trục gần như không thể phá hủy Động lực học cơ thể Zhorst. Sức mạnh của đối xứng là định luật bảo toàn. Tiết kiệm năng lượng. Tiết kiệm xung lực. Tiết kiệm khoảnh khắc bốc đồng. 9.1. Nguyên tắc của Galileo về khả năng hiển thị 9.2. Các định luật cơ học trong các hệ thống không quán tính được xem xét. Deyakі zavdannya mekhanіki. Rukh chastki gần trường lực lượng trung tâm. 2. Sức mạnh vật chất và các thông số cơ bản của đất nước. Lực lượng và căng thẳng. 2.1. Gustin. 2.2. Độ nhớt. 2.3. Phân loại lực lượng. 2.3.1. Lực lượng đông đảo. 2.3.2. Lực lượng hời hợt. 2.3.3. Bộ căng thẳng. 8.3. Dòng chảy của một ngôi nhà lý tưởng. Rivnyannia bezperervnosti 8,4. Sức mạnh của Archimedean. Rivnyannia Bernoulli 8,5. Độ nhớt. Dòng chảy Poiseuille 1.4.1. Trường vectơ Potik. 2.3.4. Bằng với sự suy giảm của điện áp. Rivnyannia Euler và Navier-Stoke. Lý thuyết đặc biệt về khả năng tồn tại. 10. Giới thiệu về cơ học tương đối tính 10.1. Tính ổn định của bảo mật ánh sáng của tất cả các hệ thống được xem. 10.2. Ghi chú từ bản dịch của Lorenz. Tua đi nhanh đến giờ 10.3. Xung và năng lượng trong cơ học tương đối tính Vіdnosnіst odnochasnostі podіy Dầu mỡ động vật tіla vіd svidkostі Quy luật tương hỗ của khối lượng và năng lượng 4.1.5. Cơ học tương đối tính của một điểm vật chất 1.3. Các tương tác cơ bản 1.4. Mô hình tiêu chuẩn và phối cảnh 1.1. Fermioni 1.2. Boson vector 11. bộ phận phụ 11.1. Hiểu biết cơ bản và luật 11.1.1. Xem mối quan hệ 11.1.2. Tiết kiệm tiền 11.2. Áp dụng giải pháp của các vấn đề 12.1. Các lũy thừa chính của các hạt cơ bản. 12.2. Tiết kiệm luật trong mô hình thu nhỏ 12.3. Cấu trúc quark của hadron 12.4. Tương tác điện tử Vật lý trong một báo cáo tóm tắt Zmist: 1. Danh sách đầu vào – 6 Điện – 49 9. Điện trường vĩnh cửu – 49 9.13.4.2. Định lý Gauss cho vectơ – 78 10. Dòng điện không đổi – 79 10,7. Định luật Ohm đối với một lantsug không thuần nhất 82 Từ tính. Rivnyannia Maxwell – 83 11. Từ trường chân không – 83 11.11.3.1. Cường độ năng lượng từ trường – 103 12. Từ trường lời nói – 103 Peredmova 1. Giới thiệu 1.1. Lời tiên tri của tương lai – người đứng đầu khoa học 1.2. Chủ đề vật lý 1.3. Mô hình vật lý 1.4. Ngôn ngữ của vật lý? 1.5. Vật lý thực nghiệm và lý thuyết Cơ sở vật lý của cơ học 3.1.3. Cơ thể hoàn toàn rắn chắc 3.2. Tіlo vіdlіku 3.3. Hệ thống phản hồi 3.4. Vị trí của điểm vật chất trong không gian 3.10.1. Gia tốc pháp tuyến và tiếp tuyến 4. Động lực học của một điểm vật liệu 4.6.1. Hệ thống SI (Hệ thống quốc tế) 4.6.1.1. Sức mạnh giải phóng 5.3. Người máy 5.6.1. Bảo toàn lực hấp dẫn 5.6.2. Sức mạnh không bảo tồn cọ xát 5,7. Năng lượng tiềm năng chỉ có thể được giới thiệu cho trường lực lượng bảo thủ 5.8.Định luật bảo toàn cơ năng 6. Động học của ruhu quấn quanh 6.1. Chuyển động liên tục và bao trùm 6.2. Pseudovector của vòng quay nhỏ vô hạn 6.5. Mối liên hệ giữa độ lỏng tuyến tính của điểm vật liệu của vật rắn và độ lỏng của đỉnh 8. Các yếu tố của lý thuyết đặc biệt về hàm lượng nước 8.2. Nguyên tắc về khả năng hiển thị của Galileo: 8.3. Sự bất cập của cơ học Newton về tốc độ lớn 8.5.1. Nhìn thấy Lorenz’s Reverse 8.6. Bài học từ bản dịch của Lorenz 9.3. Trường điện từ 9.3.6. Nguyên lý chồng chất điện trường 9.3.7. Cường độ trường của điện tích điểm 9.3.8. Đường căng thẳng 9.3.9. Đường căng của phí điểm 9.4.4.1. Trường của một khu vực không được bọc da được tính phí đồng nhất 9.4.4.3. Trường của một xi lanh không liên kết được sạc thống nhất 9,9. Vật dẫn tại điện trường 9,10. Điện của dây dẫn được gia cố bằng nước 9.11. Tụ điện công suất 9,12. Năng lượng điện trường 9.12.1. Công suất của năng lượng điện trường trong chân không 9.13. Điện trường tại chất điện môi 9.13.1. Điện môi? 9.13.1.1. Hai loại điện môi – phân cực và không phân cực 9.13.2. Độ phân cực của chất điện môi (vectơ phân cực) là mômen lưỡng cực của đơn vị thể tích: 9.13.4.1. Năng lượng của điện trường trong chất điện môi 10.4. Định luật Ohm cho lantsug 10,5. Định luật Ohm ở dạng vi phân 10,6. Định luật Joule-Lenz cho dạng vi phân Từ tính. Rivnyannia Maxwell 11.5.6. Từ trường hình xuyến 11,6. Định luật Ampère 11.7. Lực Lorentz là lực chuyển từ mặt bên của từ trường sang điện tích đóng thành mới. 11.7.1. Ruh phần tích điện trong một từ trường đều 11,8. Khung với dây đàn tại từ trường 11.11.1. bộ ghép chỉ 11.11.2. Điện cảm Solenoid 11.11.3. Năng lượng từ trường 12. Từ trường gần bài phát biểu 12.2. Phân loại nam châm 13. Maxwell’s Riving 13.3. Hệ thống cân bằng Maxwell ở dạng tích phân 13.4. Hệ thống cân bằng của Maxwell cho dạng vi phân

Dosi mi không nói gì về dotichhnі prіdіnі chi gazі, obmezhuyuchisya іѕotropic іѕ іѕ trong định luật Pascal. Tuy nhiên, có vẻ như định luật Pascal kém hiệu quả hơn trong thủy tĩnh học, và trong trường hợp các dòng chảy không đồng nhất trong không gian mở, thì hiệu ứng tiêu tán – độ nhớt – rốt cuộc là đổ lỗi cho ứng suất dotistic.

Cho hai quả cầu đóng không hoàn toàn ở gần dòng chảy vùng kín, chúng đang xẹp xuống theo đường thẳng, dính chặt một quả lên mặt nằm ngang có diện tích S (Hình 8.14). Dosvіd chỉ ra rằng lực cọ xát F, do sho đổ vào mà ma sát giữa các quả cầu càng nhiều thì diện tích S càng lớn và nó càng thay đổi theo hướng của dòng chảy thẳng v, vuông góc với ma sát S, khi đó, trong a đường thẳng với trục y. Tốc độ thay đổi của tốc độ như một hàm được đặc trưng bởi một dv / dy tương tự.

Các phép trừ còn lại, kết quả có thể được ghi lại trong nháy mắt:

F = ηSdv / dy. (8,27)

Ở đây F là lực làm quả bóng di chuyển từ mặt bên sang mặt nằm dưới, η là hệ số tỉ lệ, lấy đi tên của hệ số

trong độ nhớt của rіdini (nó được gọi ngắn gọn là độ nhớt của rіdini). Sự mềm mại của yoga được nhìn thấy từ công thức (8.27) [η] = [m] / [l] [t]; sự thống nhất của thế giới được chấp nhận để biến như 1 Pa s. Trực tiếp ép F (bên phải hoặc bên trái trong Hình 8.14) nằm xuống theo thứ tự, ít nhiều thì quả bóng sẽ xẹp xuống, quả bóng nằm cao hơn, thấp hơn thấp hơn. 3 (8.27) chúng tôi có một viraz cho các căng thẳng dotichnyh:

τ = ηdv / dy. (8,28)

Hệ số nhớt η ma các giá trị khác nhauđối với những người bản xứ khác nhau, và những người bản xứ đang hát, hãy nằm xuống trong tâm trí của những tâm hồn còn non nớt, non nớt, trong nhiệt độ. Do bản chất của nó, các lực cọ xát gần quê hương bởi lực tương tác giữa các phân tử, tức là lực điện từ, giống như lực cọ xát giữa các vật rắn. Chúng ta hãy chuyển sang bài toán tính giá thành của kính chắn gió không ép thẳng hàng trong một đường ống thẳng hàng tròn nằm ngang có diện tích mặt cắt ngang không đổi ở một chênh lệch áp suất cho trước. Vitrata được gọi là masa của bán kính, chảy trong một giờ qua vết cắt của đường ống. Tạ Đình Phong zavdannya maє lớn tuyệt vời

Cơm. 8.15

ý nghĩa thực tế: việc tổ chức công việc của các đường ống dẫn dầu và tạo ra một hệ thống cấp nước tuyệt vời, một cách điên rồ, nó có nghĩa là sự hoàn hảo. Điều quan trọng, chúng ta cần đặt chiều dài của ống l, її bán kính R, độ dốc ở hai đầu ống P 1 і P 2 (P 1> P 2), cũng như chiều rộng của thanh ρ và її độ nhớt η (Hình 8.15).

Sự biểu hiện của các lực cọ xát được đưa ra đến mức vào những trường hợp khác nhau ở trung tâm của đường ống, nước mẹ chảy với độ đậm nhạt khác nhau. Zokrema, không bị gián đoạn, các bức tường của đất mẹ đã phạm tội với buti ngỗ ngược; Để tính toán masi rodini, scho prot_kaє shomitі qua toàn bộ tiết diện ngang của ống m bướu cổ, tiết diện ngang trên kіltsevі majdanchik nhỏ vô hạn với bán kính trong g i ovnіshnіm r + dr

Masa Rіdini dm

mặt cắt ngang 2nrdr

dm / dt = 2πr drρv (r). (8,29)

Povna vitrata rіdini Q bị lấy đi bằng cách tích hợp virase (8.29)

bằng miệng 0 đến R:

Q = dm / dt = 2πρ rv (r) dr, (8,30)

de đổ lỗi cho dấu hiệu của giá trị tích phân không đổi 2? Để tính tích phân (8.30), cần biết mật độ khối lượng riêng trong bán kính, để dạng cụ thể của hàm v (r). Với mục đích của v (r), chúng ta đã biết các định luật cơ học. Chúng ta hãy xem xét thời điểm sing đến giờ của thể tích hình trụ ở giữa của một bán kính đủ ri dozhini nhất định (Hình 8.15). Motherland, nơi ghi nhớ tất cả các obsyag, có thể được xem như là một tập hợp các hạt hiếm vô hạn nhỏ tạo thành một hệ thống các điểm vật chất tương tác. Trong trường hợp đường ống bị tràn tĩnh tại chỗ, tất cả các điểm vật liệu sẽ sụp đổ do gió độc lập. Sau đó, trung tâm của hệ thống khối lượng của hệ thống cũng đang sụp đổ với sự thay đổi liên tục. Rivnyannya cho sự chuyển động đến trung tâm của hệ thống khối lượng của các điểm vật chất có thể được nhìn thấy (div. Ch. 6)

de M – povna masa system, V tsm – tốc độ tới tâm của khối lượng,

∑F BH – tổng các lực tự nhiên tác dụng lên các dao động thời điểm trước giờ của hệ được phân tích. Oskіlki y time V cm u003d const, thì s (8.31) được chấp nhận

Lực Zovnіshnі – tse vise vise F vise, scho tác dụng lên giá đỡ của thể tích hình trụ đổi chiều và lực cọ xát F tr, scho tác dụng lên bề mặt của hình trụ từ mặt bên của navkolishnoї rіdini – div. (8.27):

Như chúng ta đã chỉ ra, tổng các lực này bằng 0, tobto

Các phép biến đổi đơn giản của Tse spіvvіdshennya pislya có thể được viết ra dưới dạng

Lồng ghép các phần xúc phạm của văn bản ї thêm ghen tuông, bị loại bỏ

Tích hợp vĩnh viễn

tốc độ vmaє chuyển về không. Tạ Đình Phong có

Giống như Bachimo, tốc độ của thanh là cực đại trên trục của kèn, và đối với trục xa nó thay đổi theo luật parabol (div. Hình 8.15).

Thay thế (8.32) (8.30), chúng ta biết shukan vitratu rіdini

Tsey viraz cho vitrati rіdini được gọi là công thức của Poiseuille. Vіdmіnnoy rice spіvvіdnosnja (8.33) є sự cứng cỏi của vitrati trong bán kính của đường ống là mạnh mẽ: vitrata tỷ lệ với bước thứ tư của bán kính.

(Bản thân Poiseuille không phát triển công thức cho vitrati, nhưng đã hoàn thành vấn đề một cách thực nghiệm hơn, tuần hoàn trong mao mạch một cách thắng lợi). Dựa trên công thức của Poiseuille, một trong những phương pháp thực nghiệm để xác định hệ số độ nhớt của chất đỏ.

F Chất lỏng và chất khí được đặc trưng bởi độ dày.

-shlnіst rіdini để bỏ hoang trong_có tọa độ và giờ

– độ dày – chức năng nhiệt động lực học và lắng đọng dưới áp suất của nhiệt độ

Yếu tố Masi

Thông qua tầm nhìn của maidanchik, bạn có thể gán một vectơ cho dòng chảy của sông, như số con sông đi qua vuông góc với maidanchik trong một giờ

Diện tích vectơ.

Vật thể cơ bản của bài hát có các vi hạt, và bản thân rượu có một đại hạt.

Các đường, mà người ta có thể tinh thần hiển thị rіdini, được gọi là dòng struma.

chức năng strum.

Dòng chảy laminar– một lỗ rò rỉ, trong đó không có sự trộn lẫn của rdina và can thiệp vào các chức năng của đàn, do đó, tràn ra ngoài.

Trên lúa, dòng chảy tầng đang chảy tràn – khi nhìn thấy một hình trụ

Dòng chảy hỗn loạn– Các dòng chảy, với một số khác biệt, các quả bóng dao động. Một phần điển hình của một đường mòn hỗn loạn trong một giờ xung quanh quá trình chuyển đổi.

Trên pic mayzhe – ống strumu. Không có khe hở sắc nét cho đường ống strumu của dòng strumu.

Theo quan điểm của khối lượng cơ bản Gustini được gán cho quan điểm

nghĩa vụ tiểu học được tính bằng diện tích bổ sung của mặt cắt ngang trên đường đi qua quê hương.

Khối lượng cơ bản Todi (khối lượng của nguyên tố rіdini) đang tăng từ spіvvіdnoshennia

dm = dV = VSdt

1) Rivnyannia bezperervnosti

Theo đường thẳng, vectơ sức gió không được zbіgatisya với vectơ đường thẳng của khu vực cắt ngang với dòng chảy

– Vectơ diện tích có thể là đường thẳng

Bắt buộc, mượn quê hương tại một giờ, là do các quy tắc tạo vô hướng của vectơ.

V Scos

Đáng kể là véc tơ sức mạnh của đàn

j =  V,j– thanh thải dòng chảy. – lượng rіdini chảy qua một vết cắt trong một giờ

Іz định luật bảo toàn masi rіdini

,

m dòng = const

Các mảnh thay đổi của mẹ ở chu vi đã chọn được coi là một cách để thay đổi nghĩa vụ đối với lá chắn của mẹ, theo định luật bảo toàn mẹ mà nó được thực hiện.

VS = const VS = const

V 1 S 1 = V 2 S 2

tobto. vitrata trong các lần cắt dòng chảy khác nhau – tuy nhiên

2) Định lý Ostrogradsky – Gaus

Hãy xem số dư của masi rіdini cho một tập đóng

potik tiểu học thông qua maidanchik dorіvnyuє

de j – độ hở của dòng chảy.

Độ hiếm lý tưởng– trong thủy động lực học – một đồng bằng không thể nén được hiển nhiên, vào ban ngày yak_y đó là độ nhớt và độ dẫn nhiệt. Các mảnh vỡ không có ma sát trong, không có lực căng mạnh giữa hai mạch cầu của tim.

Mô hình của một ngôi nhà lý tưởng dựa trên quan điểm lý thuyết về nhiệm vụ, trong đó độ nhớt không phải là yếu tố chính và nó có thể được khắc phục. Zokrema, một sự lý tưởng hóa như vậy có thể chấp nhận được trong các mẫu dòng chảy phong phú, được nhìn thấy bởi thủy cơ học, và vâng garni opis Các dòng khí và chất khí thực sự trên một khoảng cách vừa đủ so với bề mặt rắn được rửa sạch, và bề mặt được phân chia với một lõi không cân đối. Mô tả toán học của các dòng chảy những ngôi nhà lý tưởng cho phép bạn biết các vấn đề thấp về mặt lý thuyết về dòng không khí và khí gần các kênh các hình thức khác nhau, Khi các luồng kết thúc và khi chúng ở xung quanh các cơ quan.

Định luật Poiseuille là một công thức cho khối lượng của tốc độ vượt quá. Vіn buv vіdkritiy eksperimentalno Nhà sinh lý học người Pháp Poiseuille, yakі doslіdzhuvav krovі vіd krovіno vesins. Định luật Poiseuille thường được gọi là định luật chính của thủy động lực học.

Định luật Poiseuille nói về tính lưu động của dòng chảy với sự khác biệt của phần phụ trên lõi và ở phần cuối của ống như một lực phá hủy đối với dòng chảy, về độ nhớt của gốc, bán kính và chiều dài của ống. Định luật Poiseuille đôi khi chiến thắng, như thể nó là một định luật nhiều lớp. Công thức cho định luật Poiseuille:

de Q– thể tích của dòng không khí (m3 / s), (P1-P2)– Vdminnіst đi qua các đầu của ống ( Bố), r– bán kính bên trong của ống ( m),l– Ống Dovzhina ( m), η – độ nhớt của chất lỏng ( Pa s).

Định luật Poiseuille cho thấy rằng lượng Q tỷ lệ với phó bán lẻ P 1 – P 2 trên lõi và ống ví dụ. Yakscho P1 dorivnyuє P2, potіk rіdini pripinyaєєtsya. Công thức của định luật Poiseuille cũng chỉ ra rằng độ nhớt cao của môi trường có thể được giảm xuống để giảm mật độ thể tích của phần dư của môi trường. Nó cũng cho thấy rằng khối lượng khô của giữa được chồng lên để nằm trong bán kính của đường ống. Tse maє on uvazi, sho pomіrnі thay đổi bán kính mạch máu có thể đảm bảo khối lượng thể tích lớn của nước chảy qua bình.

Công thức của định luật Poiseuille trở nên đơn giản hơn và trở nên phổ biến khi một giá trị bổ sung được đưa vào. hỗ trợ thủy động lực học R, Yake cho một ống hình trụ có thể được gán cho công thức:

Dòng chảy Poiseuille- bán kính chảy tầng qua các ống hình trụ mỏng. Định luật Vipisuetsya Poiseuille.

Áp suất còn lại trong dòng chảy tầng tại đường ống:

Sau khi làm lại công thức xác định chi phí áp lực, chúng tôi lấy Công thức Poiseuille:

Quy luật dòng chảy, đã được thiết lập, tại một lõi nhớt không thể nén được trong một ống hình trụ mỏng có hình cắt tròn. Các công thức của Gottfilh Hagen trước đó vào năm 1839 và tầm nhìn lặp lại của J.L. Poiseuille năm 1840. Theo định luật, thể tích vitrata thứ hai tỷ lệ với sự chênh lệch áp suất trên một đơn vị chiều dài của ống . Định luật Poiseuille zastosovuetsya chỉ đối với dòng chảy tầng và đối với tâm, rằng chiều dài của ống được quấn lại, được gọi là chiều dài của khoang lõi là cần thiết cho sự phát triển của dòng chảy tầng trong ống.

Sự thống trị của dòng Poiseuille:

Dòng chảy Poiseuille được đặc trưng bởi một vệt dòng chảy hình parabol dọc theo bán kính của ống.

Trong phần ngang da của ống, chiều rộng trung bình nhỏ hơn chiều rộng tối đa trong phần này.

Từ công thức của Poiseuille, rõ ràng là áp suất trong dòng chảy tầng tỷ lệ với bước đầu tiên của lưu lượng hoặc giảm lưu lượng.

Công thức của Poiseuille được sử dụng trong trường hợp rozrohunka pokazniki trong việc vận chuyển khí tự nhiên tại các đường ống được nhiều người biết đến. Chế độ vận hành tầng của các đường ống dẫn khí và naphthat là yếu tố quan trọng nhất trong việc sử dụng năng lượng hiệu quả. Do đó, thực tế là không lắng đọng hệ số zocrema trong chế độ lớp do bề mặt bên trong của ống ngắn (ống trơn).

Hoạt động thủy lực

tại đường ống ( Một. lực cản thủy lực; n. hydraulischer Wid hieu; f. thủy lực kháng; і. perdida de presion por rozamiento) – opіr ruhu rіdin (i gazіv), được hỗ trợ bởi đường ống. R. s. trên đường ống phân phối được ước tính bằng giá trị của giá trị ∆p “được sử dụng”, đại diện cho phần dòng năng lượng được sử dụng không thể thu hồi để hỗ trợ công của các lực. Trong trường hợp dòng nước (khí) đã được thiết lập, tại đường ống có hình cắt tròn, ∆p (n / m 2) được gán cho công thức de – coef. thủy lực hỗ trợ đường ống; u – povn. phía sau dòng chảy cắt, m / s; D – số nguyên. đường kính ống dẫn, m; L – chiều dài đường ống, m; ρ – chiều dày của rіdini, kg / m 3. Mіstsevі R. s. đánh giá bằng công thức de ξ – đá ngầm. hỗ trợ thần bí. Tại quá trình khai thác các tuyến ống chính R. s. tăng trưởng sau quá trình lưu trữ parafin (đường ống dẫn dầu), thu nước, ngưng tụ và hydrat hóa khí cacbohydrat (đường ống dẫn khí). Để giảm R. s. rung theo chu kỳ. làm sạch bên trong thông số đường ống rỗng. máy nạo hoặc máy rải

Năm 1851, George Stokes otrimav viraz cho lực cọ xát (còn gọi là lực của hỗ trợ phía trước), tác động lên các vật thể hình cầu có số Reynolds chẵn (ví dụ, thậm chí là các hạt nhỏ) không bị gián đoạn trong rіdkost nhớt, làm rung động Navier -Tỷ lệ truyện tranh:

· g– gia tốc rơi tự do (m / s²),

· ρp– kích thước hạt (kg / m³),

· ρf– Shchіln_st rіdini (kg / m³),

· – Độ nhớt động lực học của chất lỏng (Pa s).

1. Phát biểu vấn đề

2. Phương trình của sự không đồng đều

4. Lắp đặt dòng chảy tầng giữa các mặt phẳng song song

5. Techia Couette

6. Dòng chảy Poiseuille

7. Độ dốc nghiêng giữa các bức tường song song

8. Nhiệm vụ nút

Laminar technії, deyakі z zakіh zglyadі trong dự án khóa học nàyі, zustrichayutsya tại raznomanіtnyh tehnіchnih zavdannya, zokrema, tại các khoảng trống và ô tô nhỏ trống rỗng. Đặc biệt là khi sử dụng các chất lỏng nhớt như dầu, naphtha, các chất lỏng khác nhau cho hệ thống truyền động hydro, dòng chảy tầng được thiết lập và Navier-Stokes có thể được sử dụng để mô tả chúng như một cơ sở không cần thiết. Ví dụ, dòng Hartmann, tương tự như dòng Poiseuille, bị đình trệ trong máy bơm MHD. Theo quan điểm này, người ta thấy một sự chuyển tiếp đứng yên của một thanh dẫn điện giữa hai tấm cách điện trong một từ trường ngang.

Nhiệm vụ của đồ án môn học này là xem xét và ý nghĩa của các đặc điểm chính của dòng chảy tầng đứng yên phẳng trong dòng chảy dạng sệt sệt với dòng dao động theo hình parabol (dòng chảy Poiseuille).

Định luật bảo toàn khối lượng đối với đất mẹ, vốn bị sụp đổ với một cấp bậc nhất định, được biểu hiện bằng sự bình đẳng về tính không nhất quán hoặc tính bền vững, vì nó là một trong những bình đẳng cơ bản của thủy động học. Đối với yoga, chúng tôi sẽ thực hiện một tầm nhìn ở quê hương, cố định trong không gian thoáng đãng bề mặt đóng S, giáp với W, hiển thị trên vùng sơ cấp thứ n dS. Theo cách đó, sản lượng s V n dS sẽ là một khối lượng, có thể tích bằng khối lượng W hoặc nó xuất hiện một khối mới sau một giờ, trên vùng đất bỏ hoang trực tiếp trên con mach dS.< 0 на той части поверхности S, через которую она втекает в этот объем. Следовательно, интеграл представляет собой разность масс жидкости, вытекшей из объема и поступившей в него за единицу времени.

Qiu change masi có thể được cải thiện theo một cách khác. Đối với ai thì có thể xem một khối lượng cơ bản là dW. Trọng lượng của bản địa trong trường hợp đó có thể được thay đổi do sự không nhất quán của dòng chảy và dòng chảy. Một lần thay đổi khối lượng thứ hai trong obsyaz dW sẽ bằng và sự thay đổi thứ hai của khối lượng với tổng W để treo với tích phân.

Virazi, xuất hiện, có thể được đánh đồng, giống như mùi hôi thối cho một và cùng một giá trị. Khi bạn nhìn thấy nó, tích phân đầu tiên là dương, bởi vì qua bề mặt S, dòng chảy lớn hơn, vt_kaє thấp hơn, và dòng khác phía sau dòng là âm, bởi vì thông qua cường độ của rò rỉ trong vụ rơi được phân tích, khoảng cách thay đổi trong giờ.

Đằng sau định lý Ostrogradsky-Gaus:

Trong phân tích vectơ, tổng các phép chiếu tương đối riêng của một vectơ trên các tọa độ một chiều được gọi là phân kỳ hoặc phân kỳ của vectơ. Ở vị trí thuận lợi này

bằng (1) đó có thể được viết lại thành

Oskіlki obsyag Wovіlny, pіdіntegrаlna funktіya dоіvnіuє zero, sau đó.

(2)

Rivnyannia (2) є rіvnyannâ nerazreznostі ở dạng khác biệt cho đủ độ phồng của giữa, được ép chặt. Spіvvіdnoshennia (1) có thể là một dạng tích phân của việc cân bằng chênh lệch.

Nếu chúng ta nhìn vào sự tiết kiệm trong tâm trí của một tập sách hiếm, đang sụp đổ, thì chúng ta cũng sẽ đến một cấp độ (2), cấp độ mà người ta có thể đưa ra một cái nhìn khác đúng hướng hơn.

Cân c u003d c (x, y, z, t) і pіd h ruhu khối lượng hiếm x u003d x (t),

y = y (t), z = z (t), thì

tobto bằng (2) matime đang tìm kiếm

(3)

Suy ra / dt-pohіdna shchilnostі.

Đối với ruhu ruhu stilyvo rіdini∂с / ∂t = 0 і. sau, bằng (2) otrimuemo

Đối với bất cứ điều gì vội vã nắm chặt rіdini s = const і, thì

(5)

Rivnyannya ruhu rіdini tại các chủng:

Vіdpovіdno với định luật Newton v’yazkі naprugi với rusі rіdini tuyến tính tỷ lệ với hình dạng của các biến dạng đỉnh. Để làm rõ thực tế này, trong những thời điểm chuyển động vừa đủ, giả thuyết được đặt ra là ứng suất mái, và tạo ra sự lắng đọng theo hướng định hướng của mômen, một phần của ứng suất thông thường tỷ lệ với biến dạng ở dạng biến dạng. Nói cách khác, có một mối liên hệ tuyến tính giữa ứng suất nhớt và biến dạng trượt trong mọi dao động. Với bất kỳ hệ số tỷ lệ nào trong các công thức phản ánh mối liên kết này, thì hệ số động của độ nhớt m là nguyên nhân. (nó sẽ được xác nhận thực tế), bạn có thể viết mô tả cho điện áp bình thường và điện áp nhỏ trong môi trường nhớt:

(7)

Đưa lên cấp độ (6) virazi (7), nó được thực hiện

Nhóm các thuật ngữ với các thuật ngữ nhỏ hơn, xử lý toán tử Laplace, chúng ta có thể viết ra:

Các đường này được gọi là các đường của Navier-Stokes; їх vikoristovuyut để mô tả về ruhіv nhớt stislivyh rіdin và khí.

Rivnyannya dòng sông không nhớt và khí rất dễ lấy từ sông Navier – Stokes, giống như một dao động okremy tại m = const; để ép rіdin slіd lấy h = const.

Hệ thống liên kết Navier-Stokes không khép kín, có sáu ẩn số: V x, V y, V z, p, s và m.

Yak bằng, hệ thống nhấp nháy scho, vikoristovuyut bằng sẽ trở thành giữa sống và hoang hóa độ nhớt trong các thông số của trạng thái. Trong dao động phong phú, có thể trì trệ các đặc trưng nhiệt động khác.

Nếu ép đúng divV = 0, có thể lấy đi, có thể bị trục xuất khỏi hệ thống (8)

Dạng vectơ của phương trình Navier-Stokes cho một vùng không nén được sẽ có dạng trong tương lai:

Hãy để dòng sông chảy tại con kênh, được bao bọc bởi hai bức tường song song, một trong hai bức tường này đang sụp xuống tại chỗ phẳng của chính nó với một vết nứt vĩnh viễn (hình vẽ kỳ diệu).

a – sơ đồ dòng chảy; b – xé toạc độ chặt đối với khả năng hiển thị của gradient đối với mặt phẳng (với tập giấy Couette); c – lan truyền các vệt ở các mặt phẳng biên bất bạo động khác nhau (bằng cách kéo tại một kênh phẳng).

Điều quan trọng là phải làm cho sự mở rộng của kênh phía sau đường thẳng bình thường với mặt phẳng ghế bành (trục vzdovzh z), để có thể không làm hỏng dòng chảy của các bức tường song song với mặt phẳng xOy. Ngoài ra, cho phép ruh của các lệnh gọi không chỉ được di chuyển bởi một trong các thành của kênh, mà bởi một sự khác biệt (hoặc một độ dốc) tại trục thẳng x. Việc truyền lực lượng quần chúng là không lành mạnh, bởi vì số Froude nhỏ vì chữ h, và các đường của struma được coi là các đường thẳng song song với trục x.

Todі vihіdnі nghĩ zavdannya vrazhaєmo vzglyadі:

Từ sự không đồng đều của sự không đồng đều, người ta kết luận rằng nếu các mảnh sẽ được cố định ở các đỉnh của điểm, thì điều quan trọng là phải xem hướng chuyển động của trục z, tất cả các phân đoạn dọc theo tọa độ z cũng quay về 0 và căn chỉnh Naviger-Stokes trong hình chiếu không nằm trên trục z.

Khi đó hệ bằng lần lượt thành hai bằng:

Bước đầu tiên là đi ra khỏi hình chiếu của căn chỉnh Navier-Stokes trên trục tọa độ x, và bước khác từ những căn chỉnh này để xác nhận rằng phó ít có khả năng nằm trong x, tobto. p (y) = p (z) = 0, và do đó bạn có thể chuyển từ những cái riêng tư đến những cái mới nhất:

Đáng chú ý, có thể tích hợp được dvіchі, otrimaemo:

Những mảnh vỡ nhỏ có thể nhìn thấy và chấp nhận sử dụng áp lực để chỉ rơi xuống theo hướng x. Vì lợi ích của tâm thế hậu hội nhập và chiến thắng:

Theo thứ tự này, định luật rozpodіl shvidkost gần kênh phẳng được viết ra ngay sau đây:

(10)

Perebіg Couette là một dòng chảy không dốc. Vào mùa thu này, lý do duy nhất cho sự sụp đổ là sự dịch chuyển của tấm. Dòng chảy được đặc trưng bởi một quy luật tuyến tính về sự phân bố thanh khoản (Hình b).

Vidnosna (v’yazka) điện áp được nhanh chóng sau tình đồng đội của quả bóng, và kích thước của con vật cưng sẽ là vitrati, tobto. đi qua băng qua trực tiếp S = h 1, nơi sẽ mắc kẹt trên một tấm vụn, thân yêu:

Có một rò rỉ áp suất ở kênh phẳng với lớp lông tơ hình parabol (Hình c). Vіdpovіdno tới vіvnyannya (10) otrimaєmo:

Độ chặt lớn nhất của trục (tại y = h / 2) thông qua chiều rộng parabol của độ chặt:

(12)

Chia (11) thành (12), ta bỏ quy luật chia đôi

Việc tính toán các đặc điểm khác của rò rỉ không quan trọng. Điện áp nhìn thấy được

Trên các bức tường, khi đó tại y = 0 và y = h, nó nhận giá trị lớn nhất

Trên trục tại y = h / 2 nó chuyển thành không. Như có thể thấy từ các công thức này, có thể có một quy luật tuyến tính để chia nhỏ các ứng suất điểm đằng sau quả cầu tovshchina

Pitoma vitrata rіdini được chỉ định theo công thức

Người Thụy Điển trung bình

(13)

Tốc độ trung bình sẽ nhỏ hơn lần thứ hai so với tốc độ tối đa.

Tích phân (13) đối với x, y được phép, vì vậy tại x = 0 tisk p = p 0

Nó không quan trọng để tính toán cường độ của chuyển động nhà kho xoáy. Oskіlki theo hướng này V y = V z = 0 і V x = V, thì

Vrahovoyuchi, sho dp / dx<0, мы получи:

Cho y< h/2, щ z < 0, т.е. частицы вращаются по часовой стрелке;

· Với y> h / 2, u z> 0, thì. các bộ phận được bọc bằng một mũi tên chống godinnikov (Hình c).

Theo thứ tự này, dòng chảy, khi nó được nhìn vào, là xoáy tại tất cả các điểm, thứ tự của các đường xoáy là một khu vực dòng chảy bình thường, thẳng.

Đối với vipadu là đặc trưng

Rozpodіl shvidkosti vznachaetsya bằng (10), giảm dần so với phó dp / dx có thể vừa âm vừa dương. Trong trường hợp thứ nhất, vật rơi xuống, trong khi độ thẳng của tấm V0, trong trường hợp khác nó tăng lên. Sự hiện diện của một gradient dương đối với phần phụ có thể gây ra dòng chuyển hướng. Rivnyannia (10) để tiết lộ thủ công ở dạng không xác định

cách biểu diễn bằng đồ thị một họ đường cong với một tham số

Các cấu hình Bezrozmіrnі của công nghệ zaghalny swidkost chảy giữa các bức tường song song.

Hãy cùng xem xét sự phát triển vượt bậc của Poiseuille đối với máy phát MHD.

Máy phát điện từ trường, máy phát điện MHD là một nhà máy năng lượng, ở dạng năng lượng của một cơ thể hoạt động (môi trường dẫn điện hiếm hoặc giống khí), bị sập trong từ trường, biến đổi không cần trung gian thành năng lượng điện. Tốc độ của môi trường nhớt có thể là cả cận âm và siêu âm, tùy thuộc vào tốc độ lớn hơn V max = 300 m / s. Để kênh dòng đạt 10 mét. Vіdstan mіzh lót, trong một số trường hợp, plasma chảy hơn 1 mét. Giá trị lớn nhất của độ nhớt huyết tương được giả định là 3 · 10 -4 Pa · Hs = 8,3 · 10 -8 Pa · s.

Gửi dữ liệu vào công thức cho doanh số bán lẻ, bảo hiểm, mà doanh thu trung bình của giây nhỏ hơn mức tối đa, chúng tôi lấy:

Đó là sự mất mát của phụ tải trong quá trình di chuyển của cơ quan làm việc qua kênh tuyến tính của máy phát MHD.

1. Beknev V.S., Pankov O.M., Yanson R.A. – M.: Mashinobuduvannya, năm 1973. – 389 tr.

2. Emtsev B.T. Cơ khí kỹ thuật. – M.: Mashinobuduvannya, 1978. – 458 tr.

3. Emtsev B.T. Cơ khí kỹ thuật. – M.: Mashinobuduvannya, 1987. – 438 tr.

4. http://ua-patent.info/21/20-24/2123228.html

5. http://ligis.ru/effects/science/83/index.htm

.

Giải pháp của hệ thống bằng, mô tả hành vi của một đất mẹ nhớt, sử dụng các phương pháp phân tích, không thể xảy ra thương vong. Chỉ tại thời điểm có những hình ảnh đơn giản nhất về các dòng chảy của sông mới có thể có các phân tách phân tích. Các nhiệm vụ, có thể có tầm quan trọng thực tế, sẽ bị vi phạm nghiêm trọng hơn khi có sự trợ giúp của các phương pháp số gần đúng trên EOM. Sự gấp chính của thành viên phi tuyến tính rozv’yazannya tsikh rivnyan obumovleny phân tích. Trong đoạn này, chúng ta có thể xem xét các dòng tĩnh đơn giản nhất, số hạng này cũng bằng không. Tạ Đình Phong dòng Couette và Poiseuille.

Viklikati ruh trong nhà nhớt có thể được thực hiện theo hai cách: nhờ sự trợ giúp của ngoại lực (ví dụ như lực thể tích hoặc lực của áp suất, bằng cách tạo ra sự chênh lệch áp suất trên các đầu của một ống nằm ngang, hoặc bằng cách di chuyển ống từ vị trí nằm ngang) hoặc bằng cách di chuyển các bức tường bao quanh khu đất.

Quá tải văn phòng phẩm, nguyên nhân các lực lượng bên ngoài một phó, được gọi là dòng Poiseuille, và dòng chảy, viklikana tới các bức tường chuyển động, là dòng Couette. Rò rỉ, được mô tả trong đoạn trước, là vết nứt của những rò rỉ như vậy.

1 . Dòng Couette song song mặt phẳng. Doslіdzhuєmo rozpodіl shvidkost và tisk_v protyazhenu, được chụp trong hình. 19.13a. Mặt phẳng tọa độ Zvyazavshi XY với tấm dưới cùng, đối với những tâm hồn ngoài lề, có thể loại bỏ:

. (19.64)

Đối với việc vượt qua cố định của một đường không thể nén được, nó tương đương với việc thiếu khả năng hiển thị khi có cảnh tượng khó chịu:

(19.65)

sông Navier-Stokes

. (19.66)

Tùy thuộc vào sự đối xứng của dòng chảy, có thể đảm bảo rằng chỉ có một cổ phiếu có tính thanh khoản từ 0. Rõ ràng là tốc độ (như và ngược lại) không thể nằm trong các tọa độ. Trong trường hợp này, mức độ không đồng đều (19,65) được phát âm, scho = 0, vì vậy bạn không thể nằm trong cùng một tọa độ x . Cha, . Đối với nhiều người, rõ ràng là

. (19.67)

Chiếu căn chỉnh (19,66) trên trục X và Z , vrakhovuychi, rằng ở ngã tư Couette vào ban ngày, dòng nước đổ xuống, tobto p = p (z), lấy

. (19.68)

Một cân bằng khác đã cho một lực ép thủy tĩnh trong nước, điều này không đáng để tác động lên động lực học của dòng chảy, nhưng từ mức cân bằng đầu tiên, chúng ta lấy quy luật

Postiyni іtegruvannya A і vynachayutsya z tâm trí khu vực (19,64) :. Sau đó, trong dòng chảy song song mặt phẳng, Couette swidkist có thể có sự phân bố như vậy:

, (19.69)

được thể hiện trong Hình 19.13 b (biên dạng tuyến tính của độ cứng). Áp lực cọ xát ở giữa vết nứt là như nhau và đắt hơn so với giá trị

(19.70)

hơn nữa, ở tấm dưới có thể bị rò rỉ trực tiếp, và ở tấm trên – một đường thẳng. Vì vậy, để giữ cho tấm dưới không bị xẹp, cần phải tác động thêm lực vào, làm xẹp các tấm bề ​​mặt.

2 . Đường chạy song song mặt phẳng của Poiseuille. Bằng cách này, các tấm không cầu kỳ, nhưng trục là thông thoáng. X để hỗ trợ sự chênh lệch sau áp suất:

. (19.71)

Tôi đã trở lại một lần nữa, thoát ra khỏi sự phản chiếu của sự đối xứng, đáng ghét ngang bằng với sự không nhất quán, bị tâm trí lấy đi. Giống hệt nhau vіrnі so svіvіdnoshnja (19,67). Thiết kế sự liên kết của Nav’e-Stokes trên trục X i Z

. (19.72)

Ngay từ ngày đầu tiên, chúng tôi đã bị ám ảnh. Trình bày yoga trên bạn bè là bình đẳng, mang đi

(19.73)

phần bên trái chỉ rơi vào X và quyền – xem z . Có thể, như sư tử và bên phải của phần bằng nhau của một và bên kia, với hằng số A, cũng như phần uốn cong (19,73). Koristuyuchis umovoy (19,71), mang đi

(19.74)

de Tích hợp bình đẳng (19,73) z cho

. (19.74)

B và C vĩnh viễn tích hợp có ý nghĩa, ngoài ý muốn

. (19.75)

Bài viết quan trọng B, C và thay thế їх y (19,74), chúng ta nhận được:

. (19.76)

Hình 19.14

Giống như Bachimo, đường chạy song song mặt phẳng của Poiseuille được đặc trưng bởi một biên dạng parabol của trường trượt (Hình 19.14). Ứng suất trên các bức tường được làm thẳng dọc theo trục X i một.

3 . Poiseuille chảy trong một ống hình trụ tròn. Vì dòng chảy trong một đường ống thẳng đối xứng với cấu trúc của hình trụ, do đó hướng toàn bộ trục theo cách thủ công và liên kết mặt phẳng tọa độ với cơ sở (Hình 19.15). Các dòng chảy được tạo ra và hỗ trợ bởi sự chênh lệch áp suất không đổi:

. (19.77)

Tôi nhận ra rằng tốc độ của hình trụ nhỏ hơn nhà kho. Đối xứng trục Zavdyaki của dòng chảy, các giá trị sẽ độc lập dưới dạng tọa độ (đối với nhiệm vụ này, lực hấp dẫn không được bảo vệ). Từ sự không đồng đều của sự không đồng đều sau đây, có thể lắng đọng như thế này:

. (19.78)

Theo hướng nào

Để cung cấp cho phần còn lại, nhà kho và sông của Nav’e-Stokes

. (19.79)

Từ phần bằng nhau đầu tiên, rõ ràng là, và bên trái và bên phải của một phần của một phần bằng khác, thuộc về các thay đổi độc lập khác nhau, là do thêm một và cùng một giá trị không đổi. Cum (19,77) đáng kể

Hình 19,15

Thay thế trong (19,79) và tích hợp, chúng tôi thực hiện:

Từ điểm cuối của swidkost trên trục, nó chói tai, nhưng nó phụ thuộc vào rìa tâm trí của swedkost:

(19.80)

de là bán kính của hình trụ. Nó có nghĩa là biên dạng của tốc độ là mới đối với parabol.

(19.81)

trong đó tốc độ đạt giá trị cực đại trên trục của hình trụ:

Khối lượng của sợi chỉ chảy dọc theo tiết diện ngang của ống trong một giờ sẽ là

(19.82)

sao cho nó tỷ lệ thuận với năng suất bậc 4 đối với bán kính của ống và độ rơi đối với phó và được quấn tỷ lệ thuận với độ nhớt động học của chất lỏng.

Lực căng cọ xát vào thành ống theo hướng này nhiều hơn

và rò rỉ vzdovzh trực tiếp.

Các kỹ thuật, được xem xét trong đoạn này, với sự lý tưởng hóa, các mảnh vỡ của vật rắn (đĩa, ống) được truyền đi không ngừng. Tuy nhiên, kết quả otrimani zastosovuyutsya trong thực tế, ví dụ, chiều dài và chiều rộng của các tấm lớn hơn giữa chúng, hoặc chiều dài của hình trụ phong phú hơn bán kính. Các thí nghiệm được thực hiện trong các hình trụ tương tự đã dẫn Hagen (1839) và Poiseuille (1840) đến một kết quả (19,82), kết quả này đã bị Stokes (1845) bác bỏ về mặt lý thuyết. Điều đáng chú ý là Hagen cũng đã chứng minh rằng kết quả (19,82) có thể được xác nhận trong thời gian chờ đợi với độ lưu động nhỏ và giá trị độ nhớt thấp.

mở cửa

Top 8 công thức poiseuille tổng hợp bởi Files32.com